稳态流变应力也具有同样的变化规律。当变形温度进一步降低，或者变形速率进一步升高，形变奥氏体就会从完全动态再结晶状态变成部分动态再结晶，直到最后的加工硬化状态。
　　Mn-Cr同步带轮钢在不同变形温度和变形速率下的应力-应变曲线在（b）中，在原奥氏体晶界的几个位置，也观察到了晶界突出现象，如图中箭头所示。文献　指出，动态再J结晶通过奥氏体晶界的突出机制形核。在变形过程的早期，局部晶界剪切频繁地发生，使得奥氏体晶界呈现锯齿形态。同时由动态回复而形成了具有中、高角错配度的应变诱导亚晶界。在晶界剪切过程中，局部应变梯度及位错亚结构沿晶界是不均匀的。使得局部晶界向位错密度高的方向移动，即晶界发生突出。同时，具有中、高角错配度的应变诱导亚晶界就会充当一个晶界作用而把突出部分与母体分开。这样，在原奥氏体晶界上就形成了一个独立的再结晶晶粒。
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　　表明了Mn-Cr钢在不同原始奥氏体晶粒尺寸情况下，在950℃，1s-1变形016时的组织状态。晶粒尺寸为140m时，原始奥氏体晶粒在垂直于压缩轴方向被显著地拉长。同时，原奥氏体晶界形成许多细小的锯齿，在一些局部区域，非常少量的细小等轴再结晶晶粒开始在原奥氏体晶界上形成，如（b）所示。以上实验结果说明，变形奥氏体基本上是处于再结晶的临界状态，临界应变量大约为016；当奥氏体晶粒减小为100m时，大量再结晶晶粒形成，表明变形奥氏体处于部分动态再结晶状态，其组织如（c）所示；当晶粒减小为70m时，组织完全是由细小的等轴晶粒组成，如（d）所示。这表明发生了完全动态再结晶。可见，原始奥氏体晶粒大小强烈地影响动态再结晶行为，晶粒细小的奥氏体容易发生动态再结晶，具有较快的再结晶动力学。这是因为细小奥氏体晶粒变形时，位错积累速率较快，而且可以作为再结晶形核位置的晶界面积多。